В связи с вышеизложенным, среднее значение степени поляризации можно использовать в качестве дополнительного критерия распознования объектов.

2.15. Результаты моделирования изображения объектов

по модифицированной методике.

Модели поляризационных изображений объектов по видеосигналам U1 соответствуют поляризационной термограмме, которая формируется при азимуте поляризатора d = 00, а модель изображения по видеосигналам U2 соответствует термограмме при d = 450.

Анализ моделей поляризационных термограмм при d = 00 для эллипсоидов с различным коэффициентом сжатия к показал, что изменение к сильно сказывается на распределении значения видеосигналов внутри контура объекта. Кроме того, как и следовало ожидать, вдоль горизонтальной линии сканирования значения U1 изменяются плавно. Для сравнения можно отметить, что в модели поляризационных термограмм конуса при d = 00, вдоль горизонтальной линии сканирования значения U1 не изменяются. Это объясняется тем, что вдоль линии сканирования у конуса имеется только один угол между нормалью к элементам поверхности объекта и направлением наблюдения.

Анализ модели поляризационных термограмм, полученных по видеосигналам U2 для всех объектов показал, что эти термограммы фактически получаются поворотом термограмм по видеосигналам U1 на 450 против часовой стрелки. Физически это легко объясняется тем, что видеосигналы U1 моделируют термограммы при азимуте поляризации d = 00, а видеосигналы U2 моделируют поляризационные изображения объектов при азимуте поляризации d = 450.

2.16. Моделирование Фурье-спектров

поляризационных тепловизионных изображений объектов.

Согласно теории Фурье-спектров излучателей простой формы [ 2, 9 ]. Их амплитудная и фазовая характеристики зависят как от формы контура объекта-излучателя, так и от распределения яркости по его поверхности. Так как распределение степени поляризации теплового излучения объектов зависит от их формы внутри контура, то представляет интерес задача моделирования Фурье-спектров поляризационного тепловизионных изображений ( ПТИ ). В данной работе Фурье-спектры ПТИ получились по следующей формуле:

00- 2 × j × p × (n × x + m × y)

P(n, m) = òòP( x, y) × e × dx × dy. ( 115 )

-00

Здесь

P( x, y) - распределение степени поляризации теплового излучения по поверхности объекта;

n, m - пространственные частоты, соответственно, по координате х и y.

Анализ амплитуд всех гармоник Фурье-спектров ПТИ показал, что их абсолютные значения существенно зависят от коэффициента сжатия к всех объектов. При этом наблюдается следующая закономерность - чем больше коэффициент сжатия к, тем больше амплитуды гармоник.