Если на горизонтальной оси откладывать центральный угол
, а на вертикальной - перпендикуляр ВВ’, опущенный из конца вращающегося радиуса ОВ на неподвижный диаметр АА’( угол … отсчитывается от неподвижного радиуса ОА), то получится кривая ,называемая синусоидой. Для каждой абсциссы a ордината этой кривой BB’ пропорциональна синусу угла a, так как
Число циклов гармонического колебания, совершаемых за 1с, называется частотой этого колебания. Единицу частоты называют герцем.
Вообще обозначая продолжительность периода за, выраженную в секундах, через T, а частоту, выраженную в герцах, через v, будем иметь
Динамика гармонических колебаний.
Рассмотрим динамику свободных колебаний в идеальных колебательных системах без трения.
Отведем шар пружинного маятника от положения равновесия. В этом случае на шар действует возвращающая сила, направленная в сторону положения равновесия.
Ее проекция имеет знак, противоположный знаку смещения x
Аналогично обстоит дело в случае математического маятника. Отведем маятник от положения равновесия. В этом случае равнодействующая силы тяжести и силы упругости нити направлена в сторону положения равновесия. Эту силу можно выразить так:
Но если рассматривать колебания с маленькими углами отклонения, то
так как 
. Величина 
постоянна. Обозначим ее через k. Тогда
Направлена сила в сторону противоположную смещению.
Превращения энергии при свободных колебаниях.
Отведем маятник на небольшой угол a от положения равновесия. Этим мы сообщим маятнику потенциальную энергию:
Где Hmax – максимальная высота подъема маятника.
Отпустим маятник. Под действием силы тяжести и силы реакции маятника будет двигаться к положению равновесия. При этом его потенциальная энергия превращается в кинетическую. В положении равновесия вся сообщенная маятнику потенциальная энергия превратится в кинетическую:
Где
- максимальное значение скорости движения тела, подвешенного к нити.
При отсутствие сил трения по закону сохранения энергии максимальное значение потенциальной энергии равно максимальному значению кинетической энергии:
Итак, при колебаниях маятника происходит периодическое превращении потенциальной энергии в кинетическую и обратно:
В произвольный момент полная механическая энергия колеблющегося тела по закону превращения и сохранения энергии равна сумме его потенциальной и кинетической энергии:
Период.
Период колебаний маятника, близкого по своим свойствам к математическому маятнику, не зависит от массы маятника.
Заставим маятник описывать коническую поверхность. В этом случае шарик маятника двигается по окружности. Определив период обращения маятника, обнаружим, что он равен периоду колебаний этого маятника:
Период обращения конического маятника же равен длине описываемой окружности, деленной на линейную скорость:
На шарик действует центростремительная сила, так как он двигается по окружности.
