Qп~Z2; Мп~(Z2/М)·δ; Мп~Zδ.

Что такое линейный и массовый коэффициенты ослабления γ-лучей?

- видим, что макроскопическое сечение имеет смысл относительного уменьшения потока в тонкой линейности, отмеченного на сд. длины пути луча линейный к ослаблению.

По какому закону изменяется интенсивность параллельного пучка γ-лучей при прохождении через вещество.

З-н ослабления параллельного пучка частиц в веществе:

пусть на плоскую мишень падает пучок частиц, поток φ0. Поток частиц (не испытавших взаимодействие с веществом и сохранивших своё первоначальное давление) на глубине х от внешней (лицевой) поверхности мишени обозначим φ(х), ослабление потока в тонком слое мишени толщиной dx расположена на глубине х=dφ=-Eφ(x)dx, где Edx суммарное сечение замещающее ядро атомов в тонком cлое мишени толщиной dx и единицы S.

Мишень указывает ан то, что поток частиц φ с глубиной убывает

лишенный ослабления, интегрируя получим уравнение ослабления параллельного пучка частиц .

Как подразделяются нейтроны в зависимости от энергии?

Тепловые (Е<1 эВ), промежуточные (1 эВ < Е < 0.1 МэВ) и быстрые (Е > 0.1 МэВ), кроме того, нейтроны с энергией от 1 эВ до 1 КэВ часто называют резонансными, а группу нейтронов с энергией до 102 эВ – надтепловыми нейтронами.

От чего зависит замедление и захват нейтронов?

Потеря энергии нейтронов при упругом рассеянии зависит от массы ядра и угла рассеяния нейтрона. Так значение энергии нейтрона до t0 и после соударения Е с покоящимся ядром связаны соотношением

;

где φ – рассеяние нейтрона в системе центра масс.

Отсюда минимальное значение энергии при лобовом соударении (φ=π) равно Emin=α t0, где ;

а потеря энергии:

.

В теории чаще упоминается средневодородная потеря энергии на одно соударение – параметр замедления:

.

Для М > 9 формула упрощается:

;

наибольшая потеря энергии нейтрона наблюдается при соударении с ядром, имеющим массу М=1, т.е. с ядром водорода. При лобовом соударении нейтрона с водородом возникает полная потеря его энергии.

Назовите основные виды радиоактивных превращений.

1) Распад с испусканием α частиц; ядро образовавшееся в результате деления масс число на 4 ед., а порядковый номер на 2 ед. меньше чем у исходного.

2) Распады с испусканием отрицательных или положительных β частиц электрона или позитрона, представляют собой соответственно отрицательно и положительно заряженные частицы с ≈ одинаковой массой (me = 0.9035∙10-27), составляющей 1/1835 часть массы протона, кроме того обязательно испускается электрически нейтральная частица с нулевой массой покоя – нейтрино n при b+ распаде и антинейтрино n~ при b- распаде:

в этом случае массовое число продукта распада практически такое же, как у исходного ядра, а порядковый номер увеличивается или уменьшается на единицу. Во многих случаях n, a и b частицы уносят не всю энергию реакции распада. Остаток энергии используется в виде одного или нескольких g квантов:

.

3) захват ядром электрона одной из оболочек атома, приводящих к таким же критериям массы и заряда ядра, что b-распад. В результате (электронный захват) атомный номер уменьшается на 1 ед., а энергия реакции нейтрино и в некоторых случаях также a-излучением;

при занятии своего места на электронной оболочке другим электроном возникает так же характеристическое рентгеновское излучение электромагнита – продукта реакции. Электронный захват с k- и L- оболочек принято называть k- и L- захватом;

4) самопроизвольное деление тяжёлых ядер (U 238, Th 252) на 2 части, обычно с неодинаковой массой. При самопроизвольном делении помимо соколков деления изливается 2 или 3 нейтрона, а иногда и другие частицы. Вновь образовавшиеся ядра обычно нестабильны и распространяются путём испускания β-частиц.

Для ядерной геофизики представляют интерес запаздавшие нейтроны сопровождающие β-распад некоторых продуктов деления:

Регистрация таких нейтронов используется в методах определения урана в ГП;

5) распад с использованием 1 или 2 протонов, при котором масса и заряд изменяются на 1 или 2 ед., наблюдается лишь у части искусственных радиоактивных изотопов с исключительно большим щитом нейтронов:

значение пока не изучено.

Иногда к радиоактивному распаду относится также переход некоторых ядер с испусканием 1-го или нескольких γ-квантов. В этом случае ядерного превращения не происходит. Однако з-н уменьшения числа активных ядер совпадают с з-ном радиоактивного распада.

Что означают единицы измерения: беккерель, кюри, эман, мкр/ч.

Абсолютная радиоактивность оценивается чилом распадов за 1 с. (расп/с), а также ед. кюри (ки) – кол-во любого изотопа, 6 лет в 1 с. происходит в среднем (3,7·1010) распадов, ≈ столько же, сколько в 1 час радия.

Мощность дозы – доза, образуемая вед. времени. Р/ч, милли р/ч, микро р/ч – для оценки интенсивности γ – излучения не зависимо от его спектра 1 рентген = поглощению такого кол-ва рентгеновского или γ – излучения, которое в 1 мкр сухого воздуха при t= 00С, и давлении 760 мм рт.ст. образуются колы, несущие одну электростатическую ед. кол-ва электричества каждого знака (2,083∙109 пар ионов).

Эман = 10-10 кюри/л – концентрация радиоактивного вещества в воздухе, воде и т.д. кюри/см3 и кюри/л.

Беккерель

Для чего на практике используют эталоны.

Показания радиометров зависят не только от интенсивности излучения, но и от индивидуальных особенностей прибора. Для перехода от измерения интенсивности (в имп/мин или деления шкалы) к истинной интенсивности (дозе) γ – излучения (в мкр/ч) необходимо установить характерные зависимости между ними – эталонировочная характеристика или эталонировочный график, что позволяет учитывать и чувствительность радиометров, и нелинейность зависимости показаний от интенсивности излучений, обусловленной процентами или блок схемой.

Испытывается эталонный радиевый источник известной активности.